化學原理啟迪320
1. Steven S. Zumdahl:當我們把一般的薛丁格方程式
d2Ψ/dx2=-(2 m E/ ℏ2)Ψ
與波函數方程式比較
[d2(A sin kx)]/dx2=-k2 (A sin kx)
我們發現二個方程式的等號左邊是一樣的,因此等號右邊也是一樣的
-k2=- 2mE/ ℏ2
重新排列得到粒子(原子的電子)能量的方程式
E=ℏ2 k2/2m
Jaques Offenbach - Barcarole - Les Contes d'Hoffmann
2. 這個方程式的意義是什麼?我們已經定義A和k是常數,這些常數的價值是什麼?特別留意,如果這些常數可以是任何大小的數值,套進這個方程式可得到無限多種可能的能量-這是連續性的能階?
3. 然而這是不正確的,理由是我們的實驗已經發現,電子只會在某種特定能量的能階中圍繞原子核活動,也就是,原子的電子軌域系統是量化的。
4. 徐弘毅:圍繞原子核的電子有固定的能階,無法隨意改變能階,這種情形稱為量化。
5. 固定的能階意味著有固定大小的電子活動軌域,在軌域中活動的電子有特定的頻率、波長,以確保電子繞第一圈產生的波不會與繞第二圈的波互相干擾,而抵銷了電子的駐波。
6. A是波的振幅,振幅是波的最高點或最低點到平衡位置之間的距離,因為圍繞原子核的電子波狀運動十分規律,所以振幅A是常數。
7. k是將粒子在盒中移動的直線距離,換算成電子圍繞軌域中心旋轉的角度或弧度的比例值,所以k是一個固定的常數值。
8. Steven S. Zumdahl:事實上,波動力學解釋/計算出的結果,符合觀察到的能量量化的天性,是說服我們相信「物質具有波的性質是正確的」一個重要因素。
9. 盒中的粒子在有邊界的環境下,它的波動力學行為是量化的;有邊界的環境來自於(原子的)天然原子系統的物理性質。
10. 徐弘毅:薛丁格用電子移動是波的概念,演繹出電子的能量,證明電子確實是波,並且薛丁格清楚定義一單位電子的能量,也證明電子是量化的。
11. 盒中粒子模擬原子的電子運動,粒子在盒子內的沿著x軸直線波狀運動時,存在著基本能量單位,如同圍繞原子核的電子。
12. 盒子設定邊界是為了反映原子的電子有固定的能階軌域,粒子在盒中來回一次再回到原點的路徑,等於電子圍繞原子核一圈。
13. Steven S. Zumdahl:我們必須確立,我們描述的自然系統符合物理常識,舉例來說,描述一份酸性溶液,我們用方程式說明酸性大小[H+]2=4.0×10-8M2,依據這個方程式,溶液的酸性是
[H+]=2.0×10-8M 或[H+]=-2.0×10-8M
14. 當我們在解決這個問題時,我們自然會排除第二個可能的答案[H+]=-2.0×10-8M,因為負的濃度沒有任何物理上的意義。同樣的道理也應用在盒中粒子的邊界上。
15. 盒中粒子的邊界必須符合以下事實:
(1).粒子不能跑到盒子以外的空間-粒子必須在盒子裡面。
(2).在特定能階狀態下,盒中粒子的可能數量必須是1。
(3).波函數必須是連續性的。
16. 我們已經知道波函數functionψ=A sin(kx)符合薛丁格方程式Ĥψ=Eψ。我們將會定義常數k和A,使這個方程式符合以上三點事實,滿足構成邊界的條件。
17. 徐弘毅:盒中粒子象徵圍繞原子核的電子,所以
(1).粒子不能跑到盒子以外的空間,因為沒有外力介入下,圍繞原子核的電子不會偏離原本的能階軌域。
(2).在特定能階狀態下,盒中粒子的可能數量必須是1,因為一個能階軌域只允許一個特定自旋方式的電子。
(3). 盒中粒子的波函數必須是連續性的,因為電子圍繞原子核公轉是一種慣性運動,它會持續不斷地以波狀模式沿著軌道前進,所以描述它的波涵數必須是連續性的。
18. Steven S. Zumdahl:因為粒子必須待在盒子裡面,並且波動函數必須是連續性的,ψ(x)在邊界牆上的數值是零。也就是,
ψ(0)=0 並且ψ(L)=0
19. 特別留意,在角度是0°、180°(π半徑)、360°(2π半徑)……依序類推(不停增加180°),sine 函數都是等於0。因此當ψ(x)=0,A sin(kx)就會是0。
20. 徐弘毅:電子是圍繞軌道軸心不斷地旋轉前進的。如果我們以貫穿軸心的橫向x軸為平衡位置,電子從x軸上的平衡位置開始起算它的自轉。
21. 電子在x軸上的起點是0°、繞了半圈180°又抵達平衡位置x軸、再繼續繞半圈變成360°又回到平衡位置……,當電子抵達平衡位置,它與平衡位置之間的距離是0,也就是sine函數=對邊/斜邊的「對邊」是0,因此sine函數是0。
22. 盒中粒子就是模擬原子的電子繞著軌道軸心旋轉的情形,因此當它移動到0°、180°、360°……時,它的波函數sine是等於0的。
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